同步辐射历史及现状
The following article is from 中国物理学会期刊网 Author 冼鼎昌
■推荐理由
这篇文章是对同步辐射由浅入深，由历史到现实的回顾，记录了中国同步辐射领域科学家的奋斗历史。
1947年，位于美国纽约州Schenectady 的通用电气公司实验室(GE lab) 在调试新建成的一台70 MeV 电子同步加速器时，看到一种强烈的光辐射，从此这种辐射便被称为“同步加速器辐射”(synchrotron radiation)， 在中国的文献中简称为“同步辐射”。同步辐射是速度接近光速的带电粒子在磁场中做变速运动时放出的电磁辐射，一些理论物理学家早些时候曾经预言过这种辐射的存在。这些预言，大多是针对其负面效应而作出的。以加速电子为例，建造加速器令电子在其中运行，通过磁场增加电子的速度，从而得到高能量，视为正面效应；然而在加速器中转圈运行的电子一定要放出辐射，从而丢失能量，视为负面效应。通过得失的平衡，给出了加速器提速的限制。纵观当年与加速器有关的研究论文题目，大多冠以《论感应电子加速器的能量获得极限》之类的标题，还推算出这个极限是500 MeV。好在没过多久，苏联和美国加速器物理学家Veksler 和McMillan 先后独立地提出了新的同步加速器原理，总算突破了这个“限速关”。通用电气实验室建造的那台机器，就是美国人为了检验新原理而建造的。
同步辐射是加速器物理学家发现的，但最初它并不受欢迎，因为建造加速器的目的在于使粒子得到更高的能量，而它却把粒子获得的能量以更高的速率辐射掉(电子每绕加速器一圈辐射掉的能量正比于电子能量的4次方，即能量越高的电子辐射损失越快)，它只作为一种不可避免的现实被加速器物理学家和高能物理学家接受。不过固体物理学家对这种辐射相当感兴趣，即使在发现同步辐射的早期，就已经有人在构思它在非核物理中可能的重要应用，但真正恢复名誉还要再等十年。
1956年，Tamboulian 与Hartman 对康奈尔大学的300 MeV电子同步加速器产生的同步辐射性质进行了研究，如同理论所预期的那样，该加速器发出的同步辐射最丰富的光谱范围在真空紫外(VUV)光波段，对光谱及角分布的实验测量结果与理论预期完全吻合，他们还测量了同步辐射在铍及铝上的吸收谱，测得Be—K及Al—L2，3 的不连续谱线。他们的工作是同步辐射早期应用的先行性工作之一。也就在这个时候，在莫斯科Lebedev 研究所的250 MeV加速器上也开展了类似的先行性工作。
1963年， Madden和Codling沿华盛顿美国国家标准局(NBS)的180 MeV电子同步加速器中一处电子轨道的切线方向引出了同步辐射，以研究它作为真空紫外波段标准光源的可行性，并首次用它来进行原子光谱学的研究。结果表明，辐射性质完全与理论计算相符，完全可以作为标准VUV光源。他们把辐射中最为丰富的真空紫外连续光谱部分(16.5—27.5 nm)作为连续背景源用于氦的吸收谱研究，观察到许多此前没有观测到的自电离态，它们比氦的第一激发限(24.6 eV)要高35 eV以上，由这些双电子同时激发的态与背景光源相互作用时间非常短，只能用同步辐射作为光源才能得到它们的吸收谱，可见此加速器是一个理想的真空紫外光源。他们的实验结果澄清了关于氦原子双电子激发理论计算的分歧，并证实了近十年前中国物理学家吴大猷和马仕俊在这方面的理论工作的正确性。Madden 和Codling的工作被认为是走向系统应用同步辐射的巨大推动，直至今日，这些惰性气体内壳层双电子激发态仍然是研究电子—电子关联的重要实验手段。
大概也就在这个时候，一组日本物理学家应用东京大学原子核研究所的750 MeV 电子同步加速器，以软X射线(SX)区域的辐射作为连续背景，进行KCl 和NaCl 的Cl—L2，3 吸收谱研究，在氯的2p 电子激发阈附近，观察到由芯激子形成而产生的尖锐吸收谱线。他们还得到一系列金属和合金(Be，Al，Sb，Bi，Al—Mg)的软X 射线波段的吸收谱。他们的工作是同步辐射应用于固体物理研究的开端。
受到这些先行性工作的鼓舞，人们在世界各地的电子同步加速器上，尝试进行了大量VUV—SX波段的吸收谱学实验研究，得到许多令人振奋的结果，而且把这种方法迅速应用到物理和化学以及与原子、分子、固体等有关的许多领域中。直到今天，同步辐射仍然是从真空紫外至软X射线波段中最强的连续光源。由于早期的电子同步加速器的能量较低，由加速器弯转磁铁产生的同步辐射的实用波长限于VUV—SX波段范围，较高通量的同步辐射X射线的产生要等到能量为几个吉电子伏量级的电子加速器建成之后。1965年，德国汉堡的5 GeV电子同步加速器(DESY)建成，那时人们认为对DESY提供的X射线波段同步辐射的性质与理论预言完全一致是理所当然的，从此在较高能量的加速器上使用X射线波段同步辐射的研究也就开始了。
这样，从20世纪60年代中叶开始，在世界各地能量较高的电子同步加速器上，普遍地开展了同步辐射的应用研究，形成了同步辐射研究的第一波热潮。同步辐射的优异性质，使分处在十分广泛领域中的众多科技工作者看到一个巨大的机会，越来越多的研究人员成为使用同步辐射进行他们本学科研究的用户。由于这些研究都是在电子同步加速器上进行高能物理实验时一种不可避免的负面产物的应用，所以有相当一段时间被称为寄生(parasitic)应用，加速器的这种产生同步辐射的运行模式也就称为寄生模式，从字面上就可以知道，此称谓是不无贬义的。后来人们把这些在做高能物理实验时引出同步辐射以供用户应用的加速器称为第一代同步辐射光源。
把同步辐射应用推向一个新阶段的事件是20世纪60年代储存环的建成。储存环本来是为高能物理研究而发展起来的设备，传统的高能物理实验是通过用加速到高能量的粒子轰击固定靶的方法来产生新粒子和探索微观世界的新现象，但是这种实验模式在能量方面看是低效的，因为只有入射粒子和靶粒子二者质心系的能量才是它们相互作用的有效能量，对于质量为m的静止靶粒子，虽然入射粒子被加速到很高的能量E，但在质心系中发生碰撞的系统能量正比于(mE)1/2，即有用能量只占加速器达到的能量E 的小部分。1956年，Kerst 等以及O’Neill 建议用具有高能量的入射粒子束和靶粒子束的对撞来克服这个缺点。这种想法的可行性在20世纪60年代初随着储存环的建成得到证实，从此，对撞机在高能物理实验中开辟了一个新方向，发挥了十分重大的作用。储存环的出现，也迅速引起了广大科学技术领域中为数众多的使用同步辐射的研究群体的注意，它提供的相当稳定的电子束流和在各个频段上可调可控的同步光谱分布以及超高真空的工作环境，使人们看到一个十分有利的、能够推进他们的科研应用的先进光源——专用同步辐射光源的前景。
日本东京大学第一个专为产生同步辐射用的400 MeV储存环的建成，推动了在世界各地建造新一轮专用同步光源、成立同步辐射应用中心的热潮。这些新中心的储存环或者是由退役的高能加速器改造而成，或者是为优化同步辐射的产生和实验特点而索性从头开始设计和建造的。从加速器的观点看来，在优化光源方面，当时最重大的进展是1976年提出的以低电子束发射度得到高同步光亮度的磁铁聚焦结构(chasman-green lattice)。这些同步辐射中心的建成标志着同步辐射专用运行时代的到来。它们被称为专用同步辐射设施或第二代同步辐射设施，而把依附于高能物理实验运行的设施称为第一代同步辐射设施。第一代同步辐射设施大多建于1965—1975年，而第二代同步辐射设施则大多建于1975—1990年。这个潮流的出现，有两个突出的背景：一是同步辐射用户群在各个学科领域中迅速成长，他们对机时的要求很快就超出在高能物理中心里“寄生”运行的设施所能提供的能力；二是同步辐射先进手段的迅速普及，其用户来自空前广泛的科技领域，从理工科的基础研究单位到应用研究部门，甚至到工业的研究开发和质量控制部门，其影响之大在当代大科学装置中是首屈一指的。由于有如此广泛众多的应用群体的参加，同步辐射光源很快就成为多学科融合与相互渗透的大平台，这正是适应当代科技发展规律所要求的，故很快就为各发达国家科技规划部门所认识，并予以大力支持。许多第二代光源建造在已有的国立研究中心的近旁，如美国Brookhaven 的国立同步辐射光源(NSLS)(见图1)、英国Daresbury 的同步辐射光源(SRS)、日本筑波的光子工厂(PF)等。
图1 第二代专用同步辐射装置在上世纪80 年代初建成
图2 欧洲同步辐射研究中心(第三代)
图3 1991年开始运行的北京光源(BSRF)
图4 1992年开始运行的合肥光源(NSRL)
图5 1994年建成的台湾光源(SSRC)
图6 2007年开始运行的上海光源(SSRF)
本文经授权转载自微信公众号：中国物理学会期刊网 作者：冼鼎昌
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编辑：亦州
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